Sur la description des particules classiques à spin en interaction avec un champ électromagnétique classique

 Access to full text

 Full (PDF)

1. 1) Landau- LifschnitzCours de Physique, Tome 1. Ed. Mir, Moscou. 
2. 2) R. AbrahamFoundations of MechanicsBenjamin, 1967. Zbl0158.42901
3. 3) C. GodbillonGéométrie Différentielle et Mécanique AnalytiqueHermann, 1971. Zbl0653.53001MR301725
4. 4) J.M. ScuriauStructure des Systèmes DynamiquesDunod, 1970 Zbl0186.58001
5. 5) J. FrenkelZ. Phys.37, 243 (1926) ; JFM52.0960.06
6. L.H. ThomasPhil. Maj.3, 1 (1927) ; 
7. H. Bhabha- H. CorbenProc. Roy. Soc.178A, 273 (1941) ; MR5475
8. H. Bacry Thèse, Masson1963 ; MR164577
9. W.G. DixonN. Cim.38, 1616 (1965) ; MR192759
10. H.P. KunzleJMP13, 739 (1972). MR299139
11. 6) V. Bargmann- L. Michel V. TelegdiPhys.Rev.Letters2, 435 (1959). 
12. 7) G. Velo- D. ZwanzigerPhys. Rev.186D, 1337 ; 188D, 2218 (1969) ; 
13. B. Schroer- R. Seiler- J. SwiecaPhys. Rev. D2, 2927 (1970). MR329494
14. 8) E. Brezin Thèse, Paris1970. 
15. 9) C. Itzykson- A. VorosPhys. Rev. D5, 2939 (1972). 
16. 10) Exposés à la 14e R.C.P. (mai 1972) 
17. Exposés à la 15e R.C.P. (nov. 1972). 
18. 11) MaslovThéorie des Perturbations et Méthodes Asymptotiques. Dunod, 1972. Zbl0247.47010
19. 12) J. Keller- S. RubinowPhys. Rev.131, 2789 (1963). MR159575
20. 13) A.S. WightmanProc. 5th Coral Gables Conference-Miami. Benjamin, 1968. 
21. 14) Nos notations covariantes : $c=1$ ; $g^{00}=-g^{11}=-g^{22}=-g^{33}=1$ ; ${ϵ}^{0123}=1$. Le quadrivecteur potentiel est $A^{\mu }=(\Phi ,\overrightarrow{A})$ ; le tenseur du champ est $F_{\mu \nu }={\partial }_{\mu }{A}_{\nu }-{\partial }_{\nu }{A}_{\mu }$, son dual : $F_{\mu \nu }^{*}=\frac{1}{2}{ϵ}_{\mu \nu \rho \sigma }{F}^{\rho \sigma }$. Pour quatre quadrivecteurs a, b, c, d : $\left[abcd\right]=-{ϵ}^{\mu \nu \rho \sigma }{a}_{\mu }{b}_{\nu }{c}_{\rho }{d}_{\sigma }$. Les indices sont le plus souvent omis ; dans un produit, les indices tensoriels doivent être contractés selon les règles de la multiplication des matrices.