Unicité dans $L^d$ des solutions du système de Navier-Stokes  : cas des domaines lipschitziens

Sylvie Monniaux

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Comportement, lorsque $T \to + \infty$ , des solutions fortes des équations de Navier-Stokes dans un ouvert borné régulier de $R^{N}$ , $N = 2$ ou 3

Guillope, C. (1982)

Portugaliae mathematica

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Fonctions de Lyapunov pour les équations de Navier-Stokes

Marco Cannone, Fabrice Planchon (1999-2000)

Séminaire Équations aux dérivées partielles

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Couplage Boltzmann/Navier-Stokes

P. Le Tallec, F. Mallinger (1994)

Recherche Coopérative sur Programme n°25

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Comportement à l'infini des solutions des équations de Navier-Stokes et propriété des ensembles fonctionnels invariants (ou attracteurs)

Colette Guillopé (1982)

Annales de l'institut Fourier

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Les données, i.e. l’ouvert $Ω$ et la force appliquée $f$ , sont supposées de classe $𝒞$ . Il est montré que toute solution des équations de Navier-Stokes dans l’ouvert $Ω$ , bornée dans $H^{1} (Ω)^{N}$ ( $N = 2$ ou $3$ ) sur un intervalle de temps semi-infini $(t_{0} + \infty)$ , est aussi bornée, pour $t \to + \infty$ , dans tous les espaces $H^{m} (Ω)^{N}$ . Il en résulte que tout ensemble fonctionnel invariant ou attracteur borné dans $H^{1} (Ω) (N$ (ou même $H^{1 / 2 + ϵ} (Ω)^{N}$ , $ϵ > 0$ ) est porté par $𝒞^{\infty} (\overline{Ω})$ . Le cas où les forces appliquées dérivent d’un potentiel (i.e. $f = 0$ ) est abordé : il est montré que...

Étude qualitatif des solutions des équations de Navier-Stokes en dimension 3

Doina Pop (1970)

Rendiconti del Seminario Matematico della Università di Padova

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Une méthode d'éléments finis pour l'équation d'évolution de Navier-Stokes dans un ouvert borne du plan avec des conditions aux limites « séparables »

M. Bordenave (1977)

Publications mathématiques et informatique de Rennes

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Couches d’Ekman pour les fluides tournants et la limite du système de Navier-Stokes vers celui d’Euler.

Nader Masmoudi (1998-1999)

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Dérivation des équations de Navier-Stokes à partir de modèles cinétiques

Laure Saint-Raymond (2001-2002)

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