Sur l'équation de Ginzburg-Landau avec champ magnétique

Sylvia Serfaty

Journées équations aux dérivées partielles (1998)

  • page 1-13
  • ISSN: 0752-0360

Abstract

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On étudie la fonctionnelle d’énergie de Ginzburg-Landau J ( u , A ) = 1 2 Ω | A u | 2 + | h - h e x | 2 + κ 2 2 ( 1 - | u | 2 ) 2 , qui modélise les supraconducteurs cylindriques soumis à un champ magnétique extérieur h e x , dans l’asymptotique κ . On trouve et on décrit des branches de solutions stables des équations associées. On a une estimation sur la valeur critique H c 1 ( κ ) de h e x correspondant à une «transition de phase» où des vortex (c.à.d. zéros de u ) deviennent énergétiquement favorables. On obtient également dans le cas d’un disque, que pour h e x H c 1 comme pour h e x H c 1 , il existe à la fois une solution sans vortex (unique), et des solutions à nombre de vortex arbitraires, chacune étant stable et minimisant l’énergie pour des domaines de champs précisés. En outre, les positions de leurs vortex tendent (lorsque κ ) à minimiser une fonction explicite simple, formant ainsi une sorte de réseau tel qu’on en observe physiquement.

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Serfaty, Sylvia. "Sur l'équation de Ginzburg-Landau avec champ magnétique." Journées équations aux dérivées partielles (1998): 1-13. <http://eudml.org/doc/93354>.

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abstract = {On étudie la fonctionnelle d’énergie de Ginzburg-Landau\[ J(u,A)=\frac\{1\}\{2\} \int \_\{\Omega \} |\nabla \_A u|^2+|h-h\_\{ex\}|^2+\frac\{\kappa ^2\}\{2\}(1-|u|^2)^2,\]qui modélise les supraconducteurs cylindriques soumis à un champ magnétique extérieur $h_\{ex\}$, dans l’asymptotique $\kappa \rightarrow \infty $. On trouve et on décrit des branches de solutions stables des équations associées. On a une estimation sur la valeur critique $H_\{c_1\}(\kappa )$ de $h_\{ex\}$ correspondant à une «transition de phase» où des vortex (c.à.d. zéros de $u$) deviennent énergétiquement favorables. On obtient également dans le cas d’un disque, que pour $h_\{ex\}\le H_\{c_1\}$ comme pour $h_\{ex\}\ge H_\{c_1\}$, il existe à la fois une solution sans vortex (unique), et des solutions à nombre de vortex arbitraires, chacune étant stable et minimisant l’énergie pour des domaines de champs précisés. En outre, les positions de leurs vortex tendent (lorsque $\kappa \rightarrow \infty $) à minimiser une fonction explicite simple, formant ainsi une sorte de réseau tel qu’on en observe physiquement.},
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